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No.51985 - 2018/07/20(Fri) 19:06:32
| ☆ Re: ガウス / X | | | (1) 条件から ∇・↑J=(∂/∂x)(xz)+(∂/∂y)(yz)+(∂/∂z)(z^2) =4z
(2) D={(x,y,z)|x^2+y^2≦a^2,z=0} とすると、ガウスの発散定理と(1)の結果より I=∬[D]∫[z:0→-y+a]4zdzdxdy =∬[D]{2(y-a)^2}dxdy =∫[θ:0→2π]∫[r:0→a]{2(rsinθ-a)^2}rdrdθ =2∫[θ:0→2π]∫[r:0→a]{(r^3)(sinθ)^2-2a(r^2)sinθ+(a^2)r}drdθ =(2a^4)∫[θ:0→2π]{(1/4)(sinθ)^2-(2/3)sinθ+1/2}dθ =(2a^4)∫[θ:0→2π]{(1/8)(1-cos2θ)-(2/3)sinθ+1/2}dθ =(2a^4)・2π・(1/8+1/2) =(πa^4)(1/2+2) =(5π/2)a^4
(3) Ωの平面y+z=aによる切断面をD[1],側面をD[2]とすると I=∬[D]↑J・↑ndS+∬[D[1]]↑J・↑ndS+∬[D[2]]↑J・↑ndS (A)
(i)Iの第一項について ↑n=(0,0,-1) となるから ∬[D]↑J・↑ndS=∬[D](-z^2)dS=0
(ii)Iの第二項について 平面y+z=aの法線ベクトルは(0,1,1) ∴↑n=(0,1/√2,1/√2) ∴∬[D[1]]↑J・↑ndS=(1/√2)∬[D[1]](yz+z^2)dS =(1/√2)∬[D[1]]{y(-y+a)+(-y+a)^2}dS 更に↑nとz軸の正の向きとのなす角をφとすると cosφ=↑n・↑k=1/√2 ∴∬[D[1]]↑J・↑ndS=(1/√2)∬[D]{y(-y+a)+(-y+a)^2}{1/cosφ}dxdy =∬[D]{y(-y+a)+(-y+a)^2}dxdy =∬[D](-ay+a^2)dxdy =∫[θ:0→2π]∫[r:0→a]{-arsinθ+a^2}rdrdθ =∫[θ:0→2π](a^4){-(1/3)sinθ+1/2}dθ =πa^4
(iii)Iの第三項について 円筒座標系のr,θを設定し、直交座標を用いると ↑n=(cosθ,sinθ,0) ↑J=(acosθ,asinθ,z)z ∴↑J・↑n=az となるので ∬[D[2]]↑J・↑ndS=∫[θ:0→2π]{∫[z:0→-asinθ+a]azdz}adθ ={(a^2)/2}∫[θ:0→2π](-asinθ+a)^2dθ =(1/2)(a^4)∫[θ:0→2π]{(sinθ)^2-2sinθ+1}dθ =(1/2)(a^4)∫[θ:0→2π]{(1-cos2θ)/2-2sinθ+1}dθ =(3π/2)a^4
(i)(ii)(iii)により(A)は I=0+πa^4+(3π/2)a^4 =(5π/2)a^4 となり、(2)の結果と一致します。
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No.52005 - 2018/07/21(Sat) 19:02:37 |
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